{"id":669,"date":"2014-01-03T16:38:59","date_gmt":"2014-01-03T15:38:59","guid":{"rendered":"http:\/\/www3.icmm.csic.es\/superconductividad\/?page_id=669"},"modified":"2018-02-26T12:24:26","modified_gmt":"2018-02-26T12:24:26","slug":"resistencia-microscopica","status":"publish","type":"page","link":"https:\/\/wp.icmm.csic.es\/superconductividad\/superconductividad\/resistencia-nula\/resistencia-microscopica\/","title":{"rendered":"Resistencia microsc\u00f3pica"},"content":{"rendered":"<p>Un s\u00f3lido est\u00e1 formado por \u00e1tomos que forman una red peri\u00f3dica.<\/p>\n<p>&nbsp;<\/p>\n<figure id=\"attachment_1125\" aria-describedby=\"caption-attachment-1125\" style=\"width: 252px\" class=\"wp-caption aligncenter\"><a href=\"https:\/\/wp.icmm.csic.es\/superconductividad\/wp-content\/uploads\/sites\/17\/2014\/01\/NaCl_polyhedra.png\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\" wp-image-1125 \" title=\"NaCl_polyhedra\" src=\"https:\/\/wp.icmm.csic.es\/superconductividad\/wp-content\/uploads\/sites\/17\/2014\/01\/NaCl_polyhedra.png\" alt=\"\" width=\"252\" height=\"216\" srcset=\"https:\/\/wp.icmm.csic.es\/superconductividad\/wp-content\/uploads\/sites\/17\/2014\/01\/NaCl_polyhedra.png 700w, https:\/\/wp.icmm.csic.es\/superconductividad\/wp-content\/uploads\/sites\/17\/2014\/01\/NaCl_polyhedra-300x257.png 300w\" sizes=\"auto, (max-width: 252px) 100vw, 252px\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-1125\" class=\"wp-caption-text\">Red cristalina del Cloruro de sodio (sal com\u00fan). Fuente: Wikipedia.<\/figcaption><\/figure>\n<p style=\"text-align: justify;\">En los metales los \u00e1tomos permiten que los electrones exteriores se puedan mover libremente por el material y la red peri\u00f3dica queda formada por iones. En un principio parecer\u00eda que la resistencia surge de las colisiones de los electrones con la red i\u00f3nica pero a principios del siglo XX, con el advenimiento de la f\u00edsica cu\u00e1ntica, se comprendi\u00f3 que esta imagen es incorrecta.<\/p>\n<p style=\"text-align: justify;\">A escala at\u00f3mica las leyes de la f\u00edsica est\u00e1n gobernadas por la <a href=\"https:\/\/wp.icmm.csic.es\/superconductividad\/?page_id=436\">f\u00edsica cu\u00e1ntica<\/a> que nos dice que las part\u00edculas son ondas y part\u00edculas a la vez. En los metales los electrones exteriores se comportan como ondas que se adaptan a la red peri\u00f3dica cristalina del material. Los choques que forman la resistencia son entonces las colisiones de estas ondas electr\u00f3nicas con las <a title=\"Temperatura\" href=\"https:\/\/wp.icmm.csic.es\/superconductividad\/?page_id=69\">vibraciones t\u00e9rmicas<\/a> de la red i\u00f3nica. Adem\u00e1s contribuyen a la resistencia las colisiones de las ondas electr\u00f3nicas con las impurezas (donde un \u00e1tomo de la red se sustituye por otro) y con los defectos (debidos a la ausencia de un \u00e1tomo o a que haya \u00e1tomos sobrantes) que tenga la red cristalina.<\/p>\n<p style=\"text-align: justify;\">En el estado superconductor la resistencia es cero por debajo de una cierta <a title=\"par\u00e1metros cr\u00edticos\" href=\"https:\/\/wp.icmm.csic.es\/superconductividad\/?page_id=432\">temperatura cr\u00edtica<\/a> a\u00fan habiendo impurezas, defectos y vibraciones t\u00e9rmicas. Este fen\u00f3meno era incomprensible hasta que a mediados del siglo XX se entendi\u00f3 la superconductividad como un <a href=\"https:\/\/wp.icmm.csic.es\/superconductividad\/?page_id=63\">estado cu\u00e1ntico colectivo<\/a> gracias a la <a title=\"Explicaci\u00f3n BCS\" href=\"https:\/\/wp.icmm.csic.es\/superconductividad\/?page_id=63\">teor\u00eda BCS.<\/a><\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Un s\u00f3lido est\u00e1 formado por \u00e1tomos que forman una red peri\u00f3dica. &nbsp; En los metales los \u00e1tomos permiten que los electrones exteriores se puedan mover libremente por el material y la red peri\u00f3dica queda formada por iones. 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